Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

.iii'ini.i\ сортов ионов, будут и piio.i пзптельно равными по вели ­ чине, но противоположными но направлению. Поэтому с. увели ­ чением смещением рассеянного излучения края ионной составляю ­ щей будут стремиться к положению, занимаемому в отсутствие встречных движении частиц. С увеличением угла 0 влияние встреч ­ ных потоков ионов на спектр ослабляется. Ионная составляющая спектра в присутствие надтепловых ча ­ стиц. Определенные изменения в спектре рассеянного излучения Рис. 1.15. Влияние встречных движе ­ ний заряжыин. ix частиц плазмы на спектр обратного рассеяния вдоль силовой линии геомагнитного поля Штриховая кривая — спектр при г^=0- Рпс. 1.16. Спектры полной состав ­ ляющей при различных концентра ­ циях надтепловых электронов и 0 - о . Штриховая кривая показывает изменение спектра с появлением у надтепловых элек ­ тронов направленной ___ скорости щ = = 0.2 1/^5 . могут произойти в отсутствие теплового равновесия между электро ­ нами 1321. Простейшим примером такой среды является плазма, в которой наряду с фоновыми (а =0) присутствуют электроны бо ­ лее высокой температуры (у I). Под последними понимаются электроны с энергией в несколько электронвольт, которые обра ­ зуются в результате ионизации частиц атмосферы либо коротко ­ волновым излучением Солнца (фотоэлектроны), либо потоками ионизирующих частиц, (вторичные электроны). Характер изменения спектра под действием надтепловых элек ­ тронов в зависимости от их концентрации и температуры для параметров фоновой плазмы, соответствующих высоте 200 км (см. табл. 1.1) и О I) представлен на рис. 1.10 [24 |. Кривые /. 2, :> соответствуют спектрам, когда относительная концентрация надтепловых электронов с 7 ’ 1г . 6000° К составляет 0, 10 и 20"». 54