Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

нении угла 0 возрастает роль новой ветви коллективных колеба ­ ний, так называемых циклотронных воли Нерп штейна . Численный расчет спектра при наличии встречных потоков ионов, существенно раза ичающихся по массе для на ра мет ров iioiiii - сферы, соответствующих высоте над Землей 10011 км (см. табл. 1.1). продемонстрирован на рис. 1.15. Штриховой линией показана спектральная кривая обратного рассеяния вдоль направления магнитного поля, сплошной линией - кривая для направленной Гис. 1.14. Г шпине магнитного ноля на ионную составляющую спектра при наличии тока в плазме. „ 1 Г^т,. Сплошными кривыми показан спектр при — 0.2 | — ' в зависимости от угла 0 (цифры около кривых). Штрихо ­ вая кривая соответствует спектру при и е ц — О и 6 = 0°. роста дрейфа ионов водорода i /ц ' mq +. И з рассмотрения пред ­ ставленных на рисунке кривых следует, что при наличии встреч ­ ных потоков заряженных частиц плазмы спектр рассеянного сиг ­ нала сдвигается ио частоте и становится асимметричным. При атом смещение спектра пропорционально массовой скорости заряжен ­ ной компоненты плазмы. Такое изменение спектра рассеянного излучения имеет достаточно простое качественное объяснение [31 I. Из анализа (1.158) и (I. 182) — (I. 184) видно, что при малых сме ­ щениях частоты (з, н соз 6<1) спектральное распределение рассеян ­ ного излучения в основном определяется поведением тяжелых ионов кислорода, если последние присутствуют в сравнимом коли ­ честве по отношению к легким ионам водорода, т. е. Л\>+ Л 7 цт. На краях ионной части спектра, когда для тяжелого иона z 03 cos 0^ ^>1, изменения, вносимые в спектр направленным движением раз- 53