Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

на рис. 1.1 z i. Расчеты проведены для параметров ионосферы, соот ­ ветствующих // 200 км (см. табл. 1.1), - ., 1. и.и 0.2 при изме ­ нении угла падения па ионосферу 0 от 0 до 80. й . Штриховой ли ­ нией показан спектр в отсутствии тока и О О . Из анализа спект ­ ральных кривых на рис. 1.1. ‘ > и рис. l.i'i видно, что форма основ ­ ной компоненты спектра рассеянного сигнала зависит от величины направленной скорости электронов, значении параметра и Рис. 1.13. Влияние дрейфа электро ­ нов на ионную составляющую спектра для водородной плазмы, ча ­ стоты излучения 18 ГГц. qD 0 0.01, Т=Т( 5 эВ и 0 =0°. Штриховой кривой показан спектр в от­ сутствии дрейфа электронов. этому максимум спектра. от ориентации разностного вол ­ нового вектора q и скорости дрейфа и относительно внеш ­ него магнитного поля В„. Асимметрию в ионной части спектра можно объяснить на основе представлений о резонан ­ сном взаимодействии волна — частица [29, 30]. Согласно этим представлениям частицы, дви ­ жущиеся вдоль силовых линий магнитного поля со скоростью, несколько превышающей фазо ­ вую скорость волны, из-за ре ­ зонансной связи с волной бу ­ дут замедляться, отдавая энер ­ гию волне, в то время как частицы . движущиеся нес кол ько медленнее волны, будут уско ­ ряться за счет энергии волны. При направленном дрейфе эле ­ ктронов ио отношению к ионам число быстрых электронов в на ­ правлении дрейфа растет и, наоборот, уменьшается в про тнвоположном направлении. По- соответствующн й ионно-звуковым волнам, распространяющимся в направлении электронного дрейфа, усиливается, а второй — затухает. При резонансе в магнитоактивной плазме наиболее сильно взаимодействуют с вол ­ нами те частицы, продольная составляющая скорости которых щ удовлетворяет условию ы — пы в г ! = ------------- , п о, +1, ... (1. 197) С увеличением угла 0 скорость резонансных частиц вдоль направ ­ ления магнитного поля растет, а число их, естественно, умень ­ шается. Поэтому максимум спектра (см. рис. 1.14), соответствую ­ щий распространению волн в направлении электронного дрейфа, уменьшает, а другой — увеличивается. При дальнейшем увели- 52