Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Следовательно, анизотропия температуры электронов вносит замет ­ ные изменения в спектр рассеянного сигнала, когда длина волны падающего излучения порядка ларморовского радиуса электро ­ нов. Если длина волны падающего излучения значительно меньше гирорадиуса электронов, то функцию К (.г) можно представит!, степенным рядом К (х) = 2х\ — у г 4 + ... (1.193) Коэффициент р а будет равен tP« = 2 V L ^tg2 0. (1.194) т 0 В случае, когда длина волны падающего излучения значительно превосходит гирорадпус электронов, следует использовать асимпто ­ тическое разложение функции К (ж): A ’ W~tJr + . • (1.195) и коэффициент р а примет вид Ра — ( ” 0 — О.' 1 - (1.196) Выражения (1.194) и (1.196) показывают, что с увеличением угла падения волны и величины т Оа коэффициент р а растет. При не ­ больших углах падения волны, когда справедлива формула (1. 194), изменения, вносимые в спектр рассеянного сигнала анизотропией температуры электронов, не зависят от длины волны падающего поля. Однако существует такой угол падения волны, при котором характер воздействия анизотропии температуры электронов на центр спектра изменяется. В этом случае справедливо соотноше ­ ние (1.196), которое показывает, что влияние анизотропии темпера ­ туры частиц растет с уменьшением длины волны. Влияние на спектр рассеянных сигналов дрейфов плазмы и токов в ней. Если плазма в целом дрейфует со скоростью и , т. е. все ее компоненты движутся с одинаковой направленной скоростью, то, как видно из формул (1.158), (1.182) и (1.119), спектр рассеянного сигнала сдвигается по частоте на величину q-u . Форма спектра при этом сдвиге не меняется [20, 28]. ' Если же имеется ток, т. е. электроны движутся относительно ионов, то спектр становится асимметричным. На рис. 1.13 [16] показан рост асимметрии ионной составляю ­ щей спектра рассеянного сигнала в зависимости от величины нор ­ мированной скорости дрейфа электронов п оН = и е 1/ ~~ для * 82 водородной изотермической плазмы, Т е Т ; — 5 эв, г//.) 0 0.01, частоты излучения 18 ГГц и 9 =0°. Эффект влияния тока с учетом магнитного поля в неизотермической плазме проиллюстрирован 4* 51