Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

из рис. 1.12 видно, что при изменении угла 0 от 60 до 80° характер спектральных кривых существенно не изменяется. При углах па ­ дения волны, близких к тс/2 (0 8!) ), резко усиливается влияние магнитного поля па спектр (верхняя штриховая кривая), и эффект анизотропии температуры электронов ослабляется . Рассмотрим более полно влияние анизотропии температуры электронов па амплитуду центра спектра. 11а частоте зондирова ­ ния (//., 0) коэффициенты Л., и Г., (см. (1.182)) приобретают вид СО Л = (1 +р); /1 о = — i j V 2 j (:Л е ■ 21 " 0 л (1. 1S5) ; с э = 1, п= — со где были использованы ооозначения со 1д0 п • .... (I. 186) п=1 К (.1) = \ - ,<■ I 111 fir (.<■) | . После подстановки (I. 185) в (1.158) будем иметь ,г з ' (1. 188) I _________ 1 + Ра Здесь 7/g — относительная концентрация частиц сорта [3. Из (1.188) видно, что появление анизотропии температуры элек ­ тронов приводит к росту амплитуды центра спектра. Используя степенные разложения экспоненты и модифицирован ­ ной функции Бесселя для целого порядка п X 2 х п с г = 1 Б + .'7Т + • ■ • 77 (I. 189) г „ (•' ) = Х ‘ 7ГТ х" + - (I. 190) и учитывая в силу неравенства разложений, для коэффициента ( а в <1 только первый член этих получаем следующее выражение: Ра — ('о Функция К (l g Оуу/2 -t-T,,) имеет ш ■ максимум при t,g 0 = у/4.3т о р пли qj\ ~ 0.7</=. (1.192) (1.191) 50