Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

'Г а б л и ц а 1.1 Упрощенная средняя модель полярной ионо<(|и ‘ ры II, км см- ’ Т е , °К т ( , °к Относительная концентрация ионов N0+ <> - () ■ н+ 80 1 • 10 : > 2110 2( 10 0..5 0.5 100 4.8- 10* 250 250 0.275 0.025 — — 150 2.8.10" 520 4(10 0.37 0.55 0.08 — 21 )() 5. 110 1000 700 0.11 0.11 0.78 — 500 3. 10 5 30110 1150 — — 1 — 1000 7-10' .">000 2300 — — 0.8 0.2 2000 1.1.10* 3000 3000 — 0.7 0.3 Влияние магнитного поля и анизотропии температуры электронов на ионную составляющую спектра. Как уже отмечалось характери ­ стики рассеянного излучения существенно зависят от соотношения применяемой при исследовании длины волны к дебаевскому ра ­ диусу электронов. При учете маг ­ нитного поля, т. е. когда направление разностного вол ­ нового вектора q не совпадает с направлением магнитного поля В о (9/41°), появляются другие характерные размеры — гпрорадиусы ионов и электро ­ нов Так как в ионосфере гпрорадиус электронов R t по ­ рядка дебаевского радиуса _О 0 , а гирорадиус ионов /? 3 зна ­ чительно превосходит его, то практический интерес пред ­ ставляют два возможных слу ­ чая: > /?, и 1{ ? [25]. В первом случае, когда длина волны сравнима с гиро- радиусом иона, возможно по ­ явление резонансов спектра Рис. 1.9. Спектры ионной составляю ­ щей при обратном рассеянии вдоль геомагнитного ноля и отсутствие на ­ правленных движений час тиц плазмы для модели ионосферы, представлен ­ ной и табл. 1.1. при допплеровских сдвигах ча ­ стоты, приблизительно кратных гирочастоте ионов. На рис. 1.10 представлены результаты расчета такого спектра для двухкомпонентной изотермической кислородной плазмы, частоты излучения 50 МГц, qD 0 0.1; о> еЛ = 1 МГц, и -0, v, 1, Т,. 7\ 1500° К и О 87° и 88° [18]. Штриховой линией показан спектр для 0 0°. Результаты расчета показывают, что форма 47