Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

ского взаимодействия по влияют на движение положится иных попов и спектр стремится к гауссовскому распределению но тепловым скоростям ионов. С увеличением электронной температуры макси ­ мум, обусловленный рассеянием ла звуковых колебаниях, су ­ жается и сдвигается на крыло линии спектра. Из сравнения кри ­ вых для /■ 1 следует, ч то максимумы спектра появляются на ча ­ IX, удовлетворяющих условию \/ ( ., а превышение их центром спектра приблизительно равно отношению темпера- Т Г !'Г ; . Изменения в спектре рассеянного сигнала с увелпче- Рис. 1.8. Спектры рассеяния для различных смесей попов кислорода и водорода при Т„= Т, и <//> и =0.1 . стями волн. с волной, и уменьшению затухания Поэтому амплитуда спектра уменьшается, нием электронной тем ­ пературы можно объяс ­ нить ростом среднего электрического поля объемного заряда плаз ­ мы и фазовой скорости понно-звуковых волн [14, 22 I. Увеличение с реднегоэлектрического поля ослабляет тепло ­ вые флуктуации ионов, а рост фазовой скорости приводит к уменьшению количества ионов,участ ­ вующих в процессе ре ­ зонансного взаимодей- Лаидау понно-звуковых а высота его макспмума относительно центра спектра растет. На рис. 1.8 [23] показано изменение формы спектра в зависи ­ мости от соотношений между концентрациями ионов кислородно ­ водородной плазмы для qD 0 — 0.1 и 7 ’ , 72. Из рисунка видно, что если в и.газме имеются ионы в сравнимом количестве, то спектры смеси отличаются по форме от спектров любого из ионов. С изме ­ нением ионного состава изменяются ширина спектра на уровне половинной мощности и наклон спектральной кривой в этой точке . Эффект совместного действия рассмотренных выше геофизи ­ ческих факторов (изменения размера дебаевского радиуса среды, различия в температурах частиц и состава ионов плазмы) для частоты падающего излучения 935 Мгц и параметров ионосферы, типичных для высоких широт (табл. 1.1), демонстрируется на рис. 1.9 [24]. Расчеты сделаны для случая обратного рассеяния вдоль магнитного поля Земли (О -О ’ ). Для спектральных кривых, соответствующих высотам над Землей 80, 1000 и 2000 км (цифры около кривых), величина qD 0 0.5, а для остальных кривых qD n 0.5. Вычисления показывают изменения в форме спектра при рассеянии с различных высот в ионосфере. 46