Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

ные количества энергии. По мере уменьшения <//9 0 (случай боль ­ ших длин волн) количество энергии в электронной составляющей убывает и проявляется в виде отдельной линии, отстоящей от ча ­ стоты пере /атчика на величину порядка плазменной частоты электронов. Эта резонансная линия, обусловленная рассеянием на продольных электростатических плазменных волнах, получила название плазменной линии, Спектр не является больше гауссов ­ ским, а имеет плоскую вершину с небольшими максимумами 1 ’ пс. 1.6. Изменена ■ полного спектра lij'it различных значениях gZ> 0 для |1, т О+ \ ионов кислорода I f — — — 1/2/ • Магнитное юле отсутствует и Т ■- --Т- л е 1 *• Рис. 1.7. ('.центры ионной составляю ­ щей кислородной плазмы г. случав qD 0 0.1 для разных значений Г,/'/',. по краям. Максимумы спектра приблизптельпо соответствуют доп ­ плеровскому сдвигу, вносимому электронами, движущимися со скоростью звука для ионов, т. е. вызваны рассеянием на ионно ­ звуковых о.тнах. Наибольшая часть энергии сосредоточена в ион ­ ной составляющей спектра, ширина которой больше зависит от тепловых скоростей ионов, чем электронов. Это является следствием действия электростатических сил, связывающих флук ­ туации концентрации электронов с более слабыми флуктуациями концентрации ионов. Зависимость формы ионной компоненты спектра от электронной и ионной температ ур, от массы и сос тава ионов. При некоторых усло ­ виях плазма может не находиться в полном тепловом равновесии, и эго приводит к интересным изменениям в спектре рассеянного сиг ­ нала. На рис. 1.7 показаны спектры ионной составляющей для не ­ изотермической кислородной плазмы в случае больших длин волн (y/J 0 0.1). Для пренебрежимо малых значений силы кулонов ­ 45