Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Это связано с тем, что излучение проникает в дебаевскую сферу и взаимодействует с отдельными электронами. В другом предельном случае (<?D 0 1) проявляются коллективные эффекты, и сечение рассеяния вдвое меньше полученного для рассеяния на независи ­ мых электронах. В общем случае полное сечение рассеяния определяется в пер ­ вую очередь тремя параметрами: числом электронов, произведе ­ нием разностного волнового вектора па дебаевский радиус и отно ­ шением температуры электронов к температуре ионов. Если отно ­ шение температур не равно единице, то полное сечение может зависеть от магнитного поля или столкновений. Явного аналити ­ ческого выражения для сечения рассеяния получить не удается [19] однако хорошим приближением является аппроксимация следую ­ щим выражением: Г ДД 2 1 1 + / t 1 -/гл ( (1 + ( ■ 3 2Д о) В работе [191 показано (рис. 1.5), что такая аппроксимация яв ­ ляется хорошей для небольших отношений температур. В ионо ­ сфере [191 это отношение не превышает 3 и 4, и при интерпрета ­ ции результатов ионосферных измерений приближение (1.181) является достаточным. 1.11. Влияние параметров ионосферы на характер рассеянного сигнала Используя формулы для дифференциального сечения рассея ­ ния, полученные во втором параграфе, рассмотрим влияние раз ­ личных геофизических параметров ионосферы па спектр рассеян ­ ного сигнала. В качестве исходной возьмем формулу (1.158) для функции спектральной плотности рассеянного излучения Ф (;/.,). Входящие в (1.158) коэффициенты .1., и ( определяются выраже ­ ниями (1.154) и (1.159) и имеют следующий вид: ОО = e-v- [ z o + ' ’ ^|=^ t g6 п= — co L ' 00 2 (I. 1 S2) 1 Л '-= 1 / 77? 3 Для большинства ионосфер ...... применений длина падающей электрона! ниткой волны значительно меньше гпрорадпуса ионов "'/л j [18], т, е. 1. Поэтому в ряде случаев для коэффициентов .1^ и ( достаточно использовать вместо (1. 182) 43