Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Наиболее просто вычислить полное сечение рассеяния для изо ­ термической изотропной плазмы без потоков. Дифференциальное сечение рассеяния для этого случая определяется формулой (1.165), а коэффициент А. при этом равен! о (I- П1) Подставляя выражен не для из (I. 165) и выражая реальную часть в виде полусуммы величины и ее комплекс,но сопряжен ноте значения, запишем выражение v в следующем виде: СО г= (1 4- cos 2 0) г 1 < г (.т,- — к 2 /К).т в 1 J “ t [я ; + л е - 1<г — 00 (I. 172) Подынтегральное выражение в (1.172) содержит особенность в (■)<•> = () и интегрирование будем понимать в смысле главного значення. Из явного вида коэффициента /Т (1.171) вытекает свойство, что /Т — однозначная функция, не имеющая особенностей и при вещественном <»: = (1-173) Соответственно вы ражен не для v преобразуется в следующее: (Л, -jqWg) А, (.1,- 4-/1,. — иу-/Д) <7о>. (I- 174) Рассмотрим интеграл от подынтегрального выражения фор ­ мулы (1.174) во контуру, изображенному па рис. 1.4. Контур идет вдоль вещественной оси, обходя сверху точку «>=0, и замы ­ кается бесконечно удаленной окружностью. На бесконечности под ­ ынтегральная функция стремится к нулю быстро!', чем 1/о>. Сле ­ довательно, интеграл сходится, а так как подынтегральная функция не имеет особенностей, поскольку исключена особая точка о> — (I, то интеграл по контуру равен нулю: f I (7Г< - щ 2 « 2 ) Л, , 1 ----- ------------------------- С1 со = О . (■К + -14-и/ 2 /К) (I. 175) > читывай, что ин теграл по бесконечной удаленной полуокруж ­ ности равен пулю, а точка <о=0 обходится по окружности с ра ­ диусом, стремящемся к нулю, по часовой стрелке, можно записать 41