Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

парциальную проводимость плазмы [5]. Г! общем случае при от ­ сутствии термодинамического рав новее и я корреляционная функ ­ ция микротоков невзаимодействующих частиц не выражается через проводимость и для описания флуктуаций в плазме 1 , как показали выше, необходимо знание как тензора проводимости, так и коррелятора токов невзаимодействующих частиц. С учетом соотношения (l.lli i) выражение для дифференциального сечения рассеяния в изотермической плазме (£, — 1) принимает изящный вид: (Л; - ig 2 /Q .-1 (1. 165) * 2лш ” 10Ц+А,- ^ 2д о) В некоторых случаях для коэффициентов Л удобно использо ­ вать интегральное представление. Воспользуемся тождеством m , t 2 _ Г 1'21 ----- w (z) — \ е 4 dt о (1. 166) и учтем разложение по функциям Бесселя e H.eos<p_ у / я (р)е^ я 'Р; л= — со — г -I (1. 168) тогда выражение (1. 154) для коэффициентов А у можно предста ­ вить так: 00 sin 2 — ■ е о где j = tg 0/V2 jj .- o • В отсутствие направленных потоков частиц (и = 0) и анизотро ­ пии (т 0 =1) выражение (1.168) переходит в [18J: от £ j 2 Г •*</-2p-sin 2 — - — Л... = \ С 2 4 я . ^ц — j о (1. 166) 1.10. Полное сечение рассеяния Полное сечение рассеяния можно определить, проинтегрировав по всем допплеровским смещениям частоты дифференциальное се ­ чение рассеяния. Ввиду того, что разность между частотой рассеян ­ ной волны и падающей может быть как положительной, так и отри ­ цательной, то пнтегрпроваипе по смещению частоты должны про ­ водить в пределах от — оо до -роо: СО — оо (I. 170) 40