Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

7 ’ , 6=v ~Р 4w7V OT e 2 трацией 7V 0 и температурой Т^ г . Формулы (1.156) — (1.159) являются достаточно общими и могут быть использованы для описания процесса рассеяния воли в об — дебаевский радиус частицы сорта у с копцен- ласти малого смещения частоты для широкого круга задач. При переходе к изотропному случаю формулы, описывающие сечение рассеяния, значительно упрощаются. Действительно, если направить падающее поле Е по оси л', а его волновой вектор по оси z и ввести углы б х и ср х , как показано па рис. 1.3, то при В ( , 0 согласно выражениям (1.137), (1.142) и (1.145) будем иметь (к, ш,) e'fe" [г 3 (со,) — ip [е 3 (ю х ) — 7- sin 2 Oj cos 2 ?1 J; I (k, ojj) | г 3 (o)j) [e 3 (wj) — T , X ] 2 1 (1. 160) r io — (" ’ o) ’ (e° ■ k„) — 0; A m — c у/~г$ (,.,j ). ( Следовательно, для изотропной плазмы становится равным £ = )/ eg (шд)' — cos2< Pi sin 2 0 1 ). (1.161) Коэффициент 1 можно за- * е з ( OJ o) менить единицей, так как рассеяние на флуктуациях плотности — рассея ­ ние с малым смещением частоты о>^>о' 0 . Поэтому после усреднения выражения (1.156) но различным ориентациям вектора Е, т. е. по параметр С Система всем возможным тального угла ® х , ной изотропной известную формулу Ростокера 1 16]: (i -i cos 2 о,) 2 со значениям азпму- для двухкомпонепт- плазмы получаем Розенблюта В Koropoii | tjA j — iq-Dl координат рассеянного изотропной п.таз- (1. 163) .-1 7 \ ! Т. z„. ( w — i. В отсутствие цпепт С можно направленных потоков частиц (и 0) определить с помощью коэффициентов коэффи- д со (I. 164) Соотношение (1.164) отражает тот факт, что в равновесной плазме корреляционная функция микротоков выражается через 39