Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Подставим (1.152) в выражение для корреляционной функции тока рассеяния (1.73). 'Тогда и пренебрежении эффектом рассеяния па флуктуациях плотности ионов вследствие их большой по сравнению с электронами массой будем иметь <S ’ ° 2 e l )*e",e 2 </ 2 < Z = т'Цо ’ Ч I 1 + I'" Х (1. 155) В формуле (1.155) у = а пли ₽. Индекс р означает сорт иона, а ин ­ декс а — сорт электронов, так как в плазме наряду с состав ­ ляющими основную часть фоновыми электронами могут существо ­ вать, например, электроны более высоких энергий. В результате подстановки (1.155) в (1.56) выражение для диф ­ ференциального сечения рассеяния принимает вид Мог 1/ т е - Г ^ д V 2г.Т^ ф(г/ т ). (1. 156) где ф (I/-P 2^Л^(к, -,)<)%<}. I т (1. 157) (1. 158) г е =-^-р = 2.8 • 10 13 см — классический радиус электрона; Т п е * — продольная температура фоновых электронов. (1. 15!)) 38