Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

тора с" еще о произвольная амплитуда £°, то требовать выполне- пня условия | е и | — I по обязательно и можно в последующем со ­ ставляющую вектора поляризации е", считать равной единице. Тогда в системе координат (.<■', //', z) вектор поляризации будет иметь вид (I - 14'i) Подставляя (1. 144) в формулу (1.141), приходим к выражению для вектора поляризации в системе координат (.г, (/, Таким образом, получплп выражение всех величин, определяю ­ щих спектральную плотность рассеянного излучения: корреля ­ ционную функцию взаимодействующих токов, тензор проводи ­ мости и векторы поляризации обыкновенной и необыкновенной волн. 1.9. Спектральная плотность рассеянного излучения при малом смещении частоты Как уже упоминалось в начале главы, выражение для сечения рассеяния, описывающее рассеяние па флуктуациях плотности, справедливо лишь при малом смещении частоты. Однако в прак ­ тике исследования ионосферы методом некогерентного рассеяния радиоволн рассеяние с малым смещением частоты нашло наиболее широкое применение [14 — 15]. Спектр статистических флуктуа ­ ций плотности частиц в плазме определяется выражением (1.99), которое при учете результата (1.107) при v _> 0 можно переписать с л еду ющи м о б р азо м : ш еа е (3 ( ° 3 \ “ 7 7 х =% А ь.) УЖ «>■ (1. 176) Выражение (1. 146) справедливо в широком диапазоне смещения частоты рассеянного излучения. В рамках погрешности, с которой найдено сечение рассеяния волн, нет необходимости использовать строгое выражение (1.146) для флуктуаций плотности, а доста ­ точно перейти к выражению, сира ведя иному в области малого смещения частоты. В системе координат с осью .г, расположенной в плоскости (qB fl ), компоненты тензора А 7. (q, ш) будут равны A?J(q, «) = А; 1 ,- (д. ь --) I A (q, ы) | (1- И7) 36