Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Дисперсионное уравнение (1.13В) с учетом формул (1.137) для тензора диэлектрической ирон и цаемости обращается в следующее: ■flij (ч Решениями sin 2 0 -]- е 3 cos 2 0) + т," (е| sin 2 0 — cos 2 fl — — sill 2 о — E1 S ;1 ) +- г 3 (г 2 - еП) — 0. квадратичного для т, 2 уравнения (1.138) |(г( — 4) sin 2 0 4- E j E j (1 cos 2 0) + + 'I ' (г| — е| — • е, е 3 ) 2 sin 4 0 4" 4 e.]e?.cos 2 0] (1. 138) будут (1 . 139) определяющие закон дисперсии обыкновенной и волн. Выражение для вектора поляризации удобно координат с осью х' , расположенной в ~~ ----- - — Такая система координат получает ­ ся в результате поворота декарто ­ вой системы координат (г, у, z) во ­ круг осп z против часовой стрелки на угол ср. Прп этом единичные векторы по осям координат двух систем: L ( , L y и L c f. Ly' будут связаны между собой соотношениями необыкновенной Рис. 1.2. Системы координат для опре ­ деления вектора поляризации. искать в системе (к 0 В 0 ) (рис. 1.2). (1. 140) плоскости cos р - L ;/ , sin L z/ = L,., sin + Ц, cos T ; L .,.- = cos ¥ + L y sin <?; L y , = L y cos ? — L x sin ¥ . Следовательно, вектор поляризации в системе координат (.г, у, z) можно вычислить через составляющие вектора поляризации в си ­ стеме координат (.г', у', z) следующим образом: В ной» е° = (4' cos <р — е®, sin ?) ф- (ф sin ? + e®, cos ? ) L ;/ 4 e oL,. системе координат (.г' , у', z) уравнение (1. 135) для плазмы принимает довольно простой вид: ( г 1 — cos2 о) е %' — s ^ n ® cos = 0; | sin 9 cos 0е®, ф- (е, — 1)§ sin a 0) e®s=0. J этом показатель преломления определяется формулой (1- 141) « холод- (1.139). Ввиду того, что в выражении для плоской монохроматической волны (1.9), а также в сечении рассеяния содержится кроме век- 3* 35»