Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Компоненты вспомогательного тензора ГУ равны: п м =/ я ш ( п +-^) 2 ; П уу = 2р. 2 [/„ (р) - Г п (р)] + 1 п (р) + -^Г- J I n ^ = 2pr 0 ^Z„(p); = ц; ж = {-^ I, w + гр [г п м - i n (р)]} x x i n (р) (n + j ; п г/ г = п *у = у/ 2р х о * и {-^Л,(р) ± 'Р К я ( р ) — Л,(Р)]}- . ‘ 4 | — плазменная частота; В формулах (1. 117) и (1. 118) использованы обозначения т 0 =~Т г /Т ± ; о = ( 4ze ' 2 ‘ V о у (1.119) При и 1 -*■ 0 и Т г =Т у — Т из (1.18) получаем результат ра ­ боты [12]. 1.7. Тензор проводимости В качестве исходного выражения для расчета тензора мости возьмем формулу (1.94). Воспользуемся равенством /аФ Г0) \ р j (Р- i) — wuy ----- ) = - — ------ --------- - Ф<о) (р) \ <?Ру /р->Р (р, О j ' ’ проводи- (1. 120) и произведем в подынтегральном выражении (1.94) замену пере ­ менных р -> Р по формулам Рх (Р) = ти х ~Ь ( Р х — ти х) COS w B t i ( Р у — та у) s > n “ fii; Pj, (P) = mu y 4- (P y — mUy) cos u B t + (P x ~~ mu x) sin a B t\ Рг= р , ’ (1. 121) которые являются обратными соотношениями (1.79). Учитывая, что якобиан перехода от переменных р к Р (р, t) равен единице, Ф<<» (р(Р)) = Ф ’ 0 > (Р), R (0, р(Р), «) = — 2? (0, Р, — /), для компонент парциальной проводимости плазмы находим следую ­ щее выражение: 31