Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

■го формула (1. 100) примет вид х е -, ш (р (|) , j')) Ф<<» (Р (Р. t))dtdt'dpdp ’ . (1.102) Используя свойство дельта-функции о (х — Д 6 (х — 7) = 8 (х — р) В (3 — ■() (1. 103) и уравнения характеристик (1.72), можно получить следующее выражение: В(Р( Р , «) — Р(р', «')) =8 (р' — Р (р, / — /'))• (1.Ю4) Подставим (1. 104) в (1.102), проинтегрируем по р' и учтем равенства «(0. Р'. n|p^p ( p, ( -r) = R ( 0 - Р- 0-R(0, р, t-t'Y, 1 <!>;" ’ (р ( р , 0) -= ( И'" ’ ( р ). | Тогда выражение для спектра корреляционной функции флуктуа ­ ций невзаимодействующих токов перейдет в 9 f со со <о/рцрч. “ = 5 П' ДД 1 2v 5 И PiPj (р ’ г ~ г '> * т 1 о о X g-'QR (0, р, /-/')-•■ “ (/-/')-» и+*')ф(0) (р) dtdt'dp. От переменных интегрирования t и перейдем к переменным и Л, по формулам *!==«' — t; 1 2 1 (1-106) и выполним интегрирование по / 2 . В результате будем иметь о 00 = J р<Р у (р. -д,) ж''-* (-ж -'.и../, х X'lf ’ (p)dpdB- (1.Ю7) Далее будем вычислять корреляционную функцию флуктуаций плотности тока невзаимодействующих частиц одного сорта, поэтому для компактности записи опустим временно индекс у. Вычисления в (1.107) удобно проводить в цилиндрической системе координат. Вводим переменные /', и ср по правилу Рх — т «' г х = cos <р; P v — m a ii v = sin у. (1.108) В системе координат /\ и у уравнения характеристик принимают вид 28