Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Тогда выражение для 3/г а (q, со) с использованием результатов (1.90), (1.92) можно представить в виде = t 1 ' 97 ) I где через (3;^)° — обозначена величина, определяемая лишь началь ­ ными флуктуациями фазовой плотности сорта у: СО (<) 0 = ^-J Jp m e C ’ ' 4R( ° ’ P,0+i “ ^ 8/ V T (q- р (Р. П. i = O)dfdp. (1.98) 1 о В дальнейшем будем называть (З / ’ Q 0 флуктуационным током невза ­ имодействующих частиц плазмы сорта у. Выражение (1.97) позволяет определить спектр флуктуаций плот ­ ности с помощью флуктуаций плотности невзаимодействующих частиц: <KH> q , ш = Ьт г 2 2 j V <wB »7 “ Т=нТ ) х f 1' X - “ Л? <»'>«, - (1. 99) Здесь <377 n 8j ’ 7>q,0) — спектр корреляционной функции флуктуаций плотности тока невзаимодействующих частиц плазмы сорта у. Таким образом, для получения в явном виде спектра флуктуа ­ ций плотности частиц плазмы необходимо вычислить коррелятор флуктуаций плотности невзаимодействующих токов и парциальный тензор проводимости. 1.6. Корреляционная функция невзаимодействующих токов Используя соотношения (1.88) и (1.98), можно записать для корреляционной функции невзаимодействующих частиц следующее выражение: (2г.) 3 й (q — q') < <8Д.о/у>ф ш = lim 2v v->0 X <<kV* (q, P (p, «), / = 0) o/V.., (q', P (p', I'), t' =0) dtdt'dpdp ’ . (1.100) Если учтем условие ослабления начальных корреляций, что эквивалентно [9] выполнению следующего соотношения для одно ­ временных флуктуаций фазовой плотности: <йх;( 4 , р, O)8iV 3 (q', р', O)> = 6 a3 (2m) :i o(q — q')6(p-p') фон (р), (1. Ю1) 27