Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

для состояний плазмы, близких к равновесному, не дают вклада в корреляционную функцию. Из второго уравнения системы (1-87) получаем связь между флуктуациями магнитного и электрического полей: ВВ ( «> (q, <0) = ^^ — [qXSE'O ’ .fq, ш)] . Подставим (1.89) в уравнение (1.86), тогда выражение для ЗД9" ’ (q, р, <о) запишется в виде СО ВУ<о>( д , р, „,)= J е '<1К('-> Р- / Sl V a (q, Р (р, t), t = 0)- -е^ЪЕЧ» (q, <o)j dt. (1.90) Выше использовано обозначение Подставляя соотношение (1.89) — (1.90) в первое уравнение системы (1.87), можно выразить Фурье-компоненту флуктуацион ­ ного электрического поля через флуктуации фазовой плотности в начальный момент времени: о£у ” (q, <■>) = — Ajl (q, и + iv) X СО X 2^S P< J e ,4R(o,p ’ ' )+<w, " ’ ^«(q. P(P. t=O)dt. (1.92) a 0 Тензор полной проводимости, входящий в тензор Л -1 (1.37), равен сумме парциальных проводимостей, т. е. a (1. 93) а проводимость отдельного сорта частиц плазмы будет определяться выражением СО c ?y (q, = 5 (1-94) О Для определения флуктуаций плотности 8n a частиц плазмы сорта а воспользуемся уравнением неразрывности Флуктуационный ток 3j “ определяется флуктуациями фазовой плот ­ ности сорта с помощью следующего соотношения: sj “ (q. Д=^ралд ” ( Ч , р, д^р. (1.96) 26