Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Если в npnBoii части (1.82) от переменной т перейти к пере ­ менной II: r=R(r, р, t — I') — R (0, р, / — Г). а также, учесть, что якобиан перехода от переменной г к К равен единице (</г = - г/II ), то придем к следующему равенству: SZV< 0 >-(q, р, 0=e' ,1R(,, - p ’ Z) 8/V t< (q- р (Р- 0. * = 0) — / -е« j (q , /') + J_||>(p, r)XSB (( ” (q. *')|}х о X U"T ’ u.))| r , „.Д"" 1 "'" ’ ' 'Те. U.S3) где введены обозначения В(0, р, «)=Я(0, Р. Р(Р, t) = ₽(P. (1 ' М) Проведем теперь одностороннее преобразование Фурье (1.83) повре ­ мени Г. СО /(о>) = j (/) dr, v > 0. (1.85) о Учтем, что преобразование Фурье от свертки двух функций равно произведению преобразований, тогда имеем o-Vi 0 ’ (q. р. е)= J ^.yjq, р (|)> / = 0) _ о - e «[ 8E(0) <q. “ )+^-[Р(Р. *)X8B<«)(q, (1.86) Применим преобразование Фурье к системе уравнений Макс ­ велла для флуктуационных полей (1.22) (j = (J): 1 [qXSB (0) (q, со)| = — ' (< °.^..- -I FjEf 0) ( , ь ш) + р - “ )d₽t а / (со - Г- <>) (1. 87) 1 [qX8E<o> (q, ш)] = ------------ 5B (u) ( q , ,„) ; ' (q • ?>В (0) (q, со)) = 0; i (q • SE (0) (q, ш)) = = 4л е а j B ' V £ 0) (<!• Р- “ ) М>- I Отметим, что в системе уравнений (1.87) опущены слагаемые о/:"" ’ (<1, / = ()) п SB (q, £ = (.)), которые в силу свойства корреля ­ ционной функции флуктуаций фазовой плотности 1 9] (2TC)- 1 o(q — q4 \ в Л\.8Лу> = lira 2v <8/VJ (q, p, <o)S/V 3 (q', p'. <o)> (1.88) * ’ V-HI 1 25