Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

В системе координат с осью z, направленной вдоль геомагнитного поля, одним и:: решений уравнения (1.74) может быть функция Максвелловского вида: Здесь Т а , и — соответственно поперечная и продольная относи ­ тельно магнитного поля В п температура частиц сорта а в энергети ­ ческих единицах: и с = | u | cos '5, — |и | sin 4, 0 — угол между направленной скоростью дрейфа частиц в скрещенных Е о и В о полях и, с осью х. и аг — продольная скорость направленного дви ­ жения частиц плазмы. Конкретизировав вид ( К П) , обратимся к другому уравнению системы (1.32), определяющему динамику оЛ^" ’ (г, р, i): {4 - lit ± “ «В 1<Р - в» в их) X е,1 81V<< ” (г. Р, t) = (1.7(5) I I где о>ал= — гирочастота заряда сорта а: е, — единичный I I вектор вдоль оси z. При наличии в выражениях двух знаков верх ­ ний соответствует положительным зарядам, нижний — отрица ­ тельным. Решение уравнения (1.76) находится с помощью метода харак ­ теристических кривых [8]. Введем величины R(r, р, t — t') и 1* (р, t — t') — значения координат и импульсов частиц сорта a в момент времени С, если в момент t эти значения равны г и р, т. е. характеристики уравнения первого порядка. Связь В и Р с г и р находится из уравнения характеристик однородного урав ­ нения (1.76): dp dt "', В I(P — m <x U J X Х| = 1 или системой уравнений невозмущенного движения частиц 77= ±Х/; [(р — т а и х ) XieJ; dr р dt ~ m a (1-77) (1-78) Из системы уравнений (1.78) находим выражение для характе ­ ристик 23