Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

t J =S H^7 s(s<) k = o Ss<(r ' 1 i ' )E(r ' 1 z ' )dr ' dr ’ 0 причем первый множитель в подынтегральном выражении является разностной функцией времени и координат и зависит лишь от г — г' и t -- t' . Учитывая, что преобразование Фурье от свертки двух функций равно произведению преобразований, получим Подставляя явное выражение E(r', t 1 ) в (1.9) и принимая во внимание, что при имеет место равенство K<? s » 3 “ i <«<> ° k ’ 0)1 ’ можем написать, что J k, Ш1 = <?0 удт; э к, « 5 <» e ° Ss « (ч> “ )• Если воспользоваться общеизвестным выражением для прово ­ димости холодной плазмы [7J °к, = 1 Д где 1 — единичный диагональный тензор, то в этом случае роль параметра <(«?> играет 7V 0oe , и при замене <(яД -> У Оа , os f -> оп а получаем результат (1.72): ш). 1.5. Корреляционная функция флуктуаций плотности частиц плазмы Общие формулы для корреляциононй функции тока рассеяния доведем до вида, удобного для вычислений. Для проведения расче ­ тов нужно конкретизировать вид функции распределения частиц. Будем считать, что каждый сорт частиц плазмы характеризуется функцией распределения Максвелловского типа, учитывающего анизотропию температуры частиц относительно внешнего магнит ­ ного поля, «надтепловые» частицы и направленные движения. Рас ­ пределение такого вида является наиболее общим из используемых в литературе [7 ] и позволит проследить влияние совокупности раз ­ личных параметров среды на экспериментальные наблюдения. Рассмотрим уравнение для функции распределения из (1.32) £ я Ф* ( ” =0. (1.74) 22