Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

где в символическом виде s { , 1 = 0, 1 . .. обозначены параметры среды, например, s u — плотность и т. д. Считая, что в среде существуют флуктуации, можно предста ­ вить каждый из параметров в виде суммы среднего значения и отклонения от среднего: s ( . = <s?>-|-8s < , соответственно — 8 — § (<«<> + 8s <)- Будем использовать малость флуктуаций а, т. е. отклонений от среднего значения, и произведем разложение в ряд Тейлора выражения для 8, Ограничиваясь членами первого порядка, получим 8 — 8 (<«<» + 8 (s<) |5„ <= о (о) Подставляя разложение (б) в уравнение для поля в среде (а), можем записать (а) в виде |jr|-8(s f )^ ' Bs ; , естественно обратиться к ме- удовле- Учитывая малость тоду возмущений и искать решение (в) в виде разложения по сте ­ пеням малого параметра о (у)Т ( Тогда нулевое приближе ­ ние соответствует падающему на плазму полю: (Е С ) !О) =:Е, а первое приближение — это поле рассеянных волн (Е с ) <1) =8Е (1) , творяющее уравнени ю rot rot 6Е (1) + = оЕ< 1 ) + ~ ~ а « я< » &Е(1)== 4т: г) с rit Ss.-E |S 8 j=0 1 Сравнивая (г) с уравнением (1.31), получаем, что ток деляется следующим выражением: J = Г~ --- 8 ( s i) | 0S < E. 1Уч ' • / Ja s< =o * J опре- (д) В наиболее общем виде результат действия оператора 8 на поле Е определяется как [7]: 8 |s«<=o E — $ J 8 ( г ’ г '- О < s <» E (r'. О или для пространственно-однородной стационарной задачи t аЕ=Д ja(r г', / — ■,><■) Е (г', О Следовательно, для пространственно однородной стационарной задачи явное выражение (д) будет следующим: 21