Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Тспользуя свойство (1.43), находим корреляционную функцию тока рассеяния <Ji J £ к, а У'-р'! е 0 е 2 е 2 ч 2l2l (1,73) « 3 ‘ Здесь индекс р, также, как и индекс а, означает определенный сорт частиц плазмы; ^>п.'>11 3 > ш — -спектральное распределение корреля ­ ционной функции флуктуаций плотности заряженных частиц плазмы. Таким образом, в пренебрежении эффектом рассеяния па флук ­ туациях электромагнитного поля корреляционная функция тока рассеяния в предельном случае малых скоростей частиц опреде ­ ляется флуктуациями плотности плазмы. Для получения более точного решения необходимо произвести учет последующих членов разложения (1.62). Однако такой при ­ ближенный путь решения задачи не очень хорош в методическом отношении, поскольку приближения делаются не в окончатель ­ ном строгом решении и оценить погрешность решения количе ­ ственно обычно бывает трудно. Для выяснения границ примени ­ мости приближенного решения (1.73) нужно провести его сравне ­ ние со строгим решением. Оказывается, что при рассеянии высоко ­ частотных электромагнитных волн в плазме в области малого сме ­ щения частоты рассеянного излучения (ы<С «> 0 ) относительный вклад неучтенных в (1.73) членов с погрешностью ш/ <>>,, порядка квадрата отношения тепловой скорости заряженных частиц плазмы к скорости света. Следовательно, формула (1.73), как и резуль ­ таты, полученные ранее в работах по некогерентному рассеянию радиоволн на флуктуациях плотности частиц плазмы [6], справед ­ ливы при рассеянии с малым изменением частоты. Если погрешность измерения спектра рассеянного излучения меньше величины отно ­ сительного смещения частоты, то при исследовании процес ­ сов рассеяния необходимо использовать в расчетах более строгое решение, чем (1.73). В заключение отметим, что результат (1.72) можно получить, опираясь па интуитивные представления о рассеянии волн в флук ­ туирующей среде. Конечно, при такого рода подходе всегда возни ­ кают трудности в определении области применимости проводимых операций. Однако этому вопросу мы не будем уделять внимания, так как выше уже изложен метод обоснованного расчета тока рас ­ сеяния. Считаем, что электрическое поле Е с (г, t) в безграничной флук ­ туирующей среде удовлетворяет однородном у волновому уравне ­ нию 1 д 2 _ д rot rot Ес + Т г щ г ьс + “ ой бЕ '' = о - Проводимость 6 характеризует свойства среды и зависит от пара ­ метров среды: 6 = 8 (sj; i=0, 1 ..., 20