Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

+ l (|, ~ " ! « u a .)X в ,,] (k, p, (0J + + e e <?« {>■" H- [p X |k„ X e»]]} ~ (q, p, <o) + + x{ ? -^" ) (q, «)+ — [pX85 (0) (q. <01} ~ K" (k,„ p, -„) = 0, (1.66) где q = k — k 0 — вектор рассеяния; <0 = 0^ — «у — допплеровское смещение частоты за счет хаотических тепловых движений рассеи ­ вателей. Так как фазовые скорости высокочастотных электромагнитных волн значительно превышают тепловую скорость частиц плазмы, то используя разложение фигурной скобки первого члена в (1. 66) по обратным степеням о^, компоненту Фурье (к, р, о> 1 ) можно представить в виде СО со олу>(к, р, Ш1 )==2 (Mi7) т=0 п=0 Здесь [к • р е„ /) 1 е '' ‘ = 1ХУ"- г ТууПр-'^иххв 0 |~) . (1.68) Коэффициенты Ь п при п~^2 определяются соотношением 6 » = — ге «( 5Е<0) (q. <*>) + ~7 1 р Х® в (< z . (1.69) а начальные коэффициенты равны & и = -'х г; ° е ' ’ (<ь Р ’ *°); X = -ie a [р X [к 0 X е°] | оЛ'<"' (q, р, и) -|- + [sE<«>(q- Х + -Х “ [PXSB(°>(q, (1.70) Ограничимся нулевым приближением, тогда можно записать, что wVi ” (к, р. <ц) = — f-x^ — е°-^-оЛ' 0 ’ (q, р, и). (1.71) Произведем преобразование Фурье выражения (1.33), подставим в него (1. 71) и проинтегрируем по частям. В результате для про ­ странственно-временной компоненты Фурье тока рассеяния J (к, х) получим следующее выражение: <£°е° X? J(k, = О- 7 -) а в котором ow a (q, <о) — j 8/VOO (q, р, u>) dp — флуктуации плотности частиц плазмы сорта а. 2* 111