Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

при этом подразумевая, что соответствующие разложения могли быть записаны и в безразмерном виде. Однако преимущество записи (1.62) состоит в том, что она позволяет в наиболее простой форме, не осложненной конкретными деталями, описать поведе ­ ние поля. Фактически разложение (1.62) есть разложение по сте ­ пеням малого безразмерного параметра, в который наряду с об ­ ратной степенью частоты входят тепловые скорости частиц плазмы, ее характерные частоты и другие характеристики рассматривае ­ мой задачи. Подставим (1.62) в уравнение (1-61) и приравняем пулю коэф ­ фициенты при одинаковых степенях <« 0 . Начальные коэффициенты прп п < 2 имеют вид «о = (); « х = — ie a S°e° Ф« ” ; а остальные коэффициенты определяются рекурентным соотноше ­ нием = < L64 > Подставив (1.60) в четвертое уравнение системы (1.32), запишем уравнение для в развернутом виде: {4+44-4 кр - «.и ) хв 0 ] 4} w (г, р, о + + V ’ 0 {е° + 4; Х [к о Х (Г ’ Р- + + е„{бЕ<"' (г , О + _1_[рХ5В ( о) (г, /)|}.Х Х»** 4 *^*? 1 (ко> Р1 Шо)=о . (1.65) Принимая во внимание, что 8Е(к, ш )=^8Е(г, t)e~ ikT+i,ut drdt и соответственно J (8F(r, Oe' k '' r - , '' ”“ 9e- ,kr+,,, ' / drdZ=-BA(k-k o , выполним двойное преобразование Фурье по пространству и вре ­ мени уравнения (1.65) 18