Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

00 Ниеле подстановки (1.51) в (1.48) для интенсивности рассея ­ ния в интервале частот Лд и в элемент телесного угла (К) воли определенного типа «тп» получим формулу (к, ад) / ,-Z j к Ш] -^7|Л (к, ад)| (1-52) где к т имеет смысл волнового вектора рассеянной волны. Плотность потока энергии падающей волны (5 0 ) определяется проекцией век ­ тора Умова — Пойтинга на вектор к 0 : 5 «=^(та-ЛЁХВ ‘ ]). (1.53) Для падающего электромагнитного поля (1.9) второе уравнение Максвелла системы (1.21) можно записать в виде В = [к 0 Хе°]. (1.54) % Подставляя (1-54) в (1.53) и раскрыв двойное векторное произве ­ дение, найдем выражение для плотности потока энергии падающей волны I I 2 f 1 е ° |2 ~ ° |2 } ’ (1,55 > где к с Разделив интенсивность рассеянных волн di на величину рассеи ­ вающего объема У, телесный угол (10, интервал угловых частот и плотность потока энергии падающей волны 5' 0 , найдем дифферен ­ циальное сечение рассеяния У/ : ^ д(к, ?г - 2 5' 1 ю 1 77Г I Л ( к - w i) I (1.56) Как видно из формулы (1.56), чтобы вычислить спектр рассеян ­ ного излучения необходимо найти корреляционную функцию тока рассеяния, тензор проводимости, показатели преломления и век ­ торы поляризации падающей и рассеянной волны. 16