Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

пая компонента во время положительной бухты велика, но умень ­ шается к концу бух ты. С началом отрицательной бухты она меняет знак, и далее, до конца возмущения, существует сравнительно интенсивная южная компонен та . Выполнен весьма тщательный расчет распределения ионосфер ­ ной проводимости п плотности тока. Ход суммарный проводимости Холла и Педерсена приведен па рис. 3.40. Во время положитель ­ ной бухты обе проводимости меняются синхронно и так, что их Рис. 3.39. Связь между значением широтной компоненты инте ­ гральной плотности ионосферного тока (10- А км, ордината) и величиной вариации северной компоненты геомагнитного поля Н (10 2 у, абсцисса) [78]. 1 — отрицательные бухты; 2 — положительные бухты. отношение держится вблизи 1.5, среднее значение суммарной проводимости Педерсена порядка 5, Холла — 7 1/Ом. В самом конце положительной бухты величины проводимостей возросли до 20 и 35 1/Ом соответственно; отношение, как видно, сохрани ­ лось. С переходом к отрицательной бухте проводимость Педерсена осталась на прежнем уровне — 20 1/Ом, в то время как проводи ­ мость Холла возросла более чем вдвое — до 80 1/Ом, их отношение возросло до 4. Это изменение отношения проводимостей связано с изменением высоты ионизации. Ее детальный расчет показал, что средняя высота восточного тока, определяющего положительную буху, составляет 120 км, в то время как западный ток протекает па меньшей высоте, со средним значением около 100 км. Похожий результат получен и в работе [771. Исследовалось возмущение 6 ноября 1974 г. Начало работы станции приходится на уже возникшую положительную бухту (рис. 3.41). Электри ­ 164