Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Из уравнения (1.36) определяем eZ? (1, (k, <>>): bl-? ' 1 * * * * * (к, ш) с — А 1 J (к , ш). (1.3!)) (1.35) и (1.38) в соотношение После подстановки чаем следующее выражение для изменения энергии волн: 1 СХСм- щ)Л-)(к, <->)/, / — ~(2z) ’ Ira J X e < ( k - k >) r -'l “ - “ > 1/ dkdk 1 da)d<o 1 dr. (I..4S) (1.40) X В формуле (1.40) и в последующем будем применять символику суммирования по повторяющимся индексам. Для характеристики процессов, связанных с флуктуирую ­ щими величинами, вводятся корреляционные функции, опреде ­ ляемые как средние значения произведения флуктуаций одной пли нескольких величин в разных точках пространства и в раз ­ личные моменты времени. Если среда пространственно однород ­ ная п стационарная, то квадратичная пространственно-временная корреляционная функция зависит лишь от относительного рас ­ стояния между точками и разности времен: Спектральное распределение пространственно-временной ляционной функции определяется следующим равенством: корре- (1.42) I [ з определения пространственш (-времен н< >й корреляцпошк (й функции вытекает, что для пространственно однородной стационар ­ ной задачи имеет место следующее равенство 1 5]: <oi)7y(k, а>)>=(2п)<6(ш-<о 1 )8(к- к,) Х ; </ к „ ; . (1.43) Проведем операцию статистического усреднения уравнения ( 1 .40) с учетом (1.43) и выполним интегрирование ио компонентам век ­ тора kj, частоте <•> и объему Г. Тогда среднее приращение энергии поля рассеянных волн за единицу времени будет иметь вид V < 7 > = - 72^ Im (L14) 14