Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

полю падающей волны и величинам, характеризующим флуктуа ­ ции в плазме. Следовательно, после исключения поляризационного тока сСЕ 1 из суммарного тока j' система уравнений (1.26) заме питая с. 1ед\ ющей: м; 11 ; "Т 1 0; ,» (1.32) £«8ЛД°> 4 8 ₽(о) _ф(о> =О ; £««* “ ’ 4 Г^-^ЛМО ’ 4-8F ‘ 0) фа> = 0. Поле рассеянных волн определяется уравнением (1.31), в котором J = 2 5 ₽ 8 ^« 1)</р - (I- 33 ) 1.3. Дифференциальное сечение рассеяния Пак известно, изменение энергии в заданном объеме плазмы дается выражением | 1 1 — ~2 Re \ J*8E ( 1 ><ir. у Поэтому энергия излучения из плазмы в единицу времени будет иметь вид / — у Re \ J*8E (1) dr. (1. 34) г Представим ток рассеяния и поле рассеянных волн в виде инте ­ грала Фурье: J (г, /) =72^ i 1 < k - '" j) e <k,r " i<D, ^ki d “ i; ! (I- ;i5 ) SE<D(r, /) млуг р,| ’ И» (k, ...) e #k ' — Проведем преобразование Фурье по пространству и времени урав ­ нения (1.31), чтобы связать Фурье-компонеиту рассеянного ноля с Фурьекомпонентой тока рассеяния. Результатом такой операции будет уравнение Л Л (к, а.) оЕ (|) (к, «..) — — J (к, и>), (1 . Зе) где обозначили Л (к, <>>) тензор, компоненты которого имеют вид V (х<Ху ''i'./) 4- z i,i- (!• ’ ’ З причем /.■ | к у к/к единичный волновой вектор; показатель преломления; e t y — о.^. ----- о.дк ., (0 ) — тензор диэлектри- 1 1 еской 1 1 рон п цаем(ют 1 1. 13