Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

расположением изолиний, означающем, что изменение концент ­ рации возникает сразу на всех высотах. Это можно представить как дрейф некоторого установившегося распределения. Наиболее интересным моментом в представленной картине является то, что над дугой (вернее, внутри дуги) электронная плотность выше, чем в окружающей среде, и что область высокой плотности вы ­ тянута вверх до высот 400 км. На графике нет никаких деталей, Рис. 3.26. Электронный профиль (10 4 см 3 ) вблизи лучистой дуги 7 марта 1972 г. [61]. отражающих пространственную структуру вертикального рас ­ пределения электронов, и понятие «ионосферный слой» плохо применимо к данному случаю. На рис. 3.26 приведен электронный профиль, полученный для рассматриваемого случая непосредственно до прохождения сияния над станцией. Профиль дает за небольшим максимумом, соответствующим слою Е. почти равномерное распределение электронов до высоты порядка 500 км. Сопоставление ионограмм во время возмущений с профилями, одновременно полученными методом IIP. произведено в ра ­ боте [62 |. Найдено, что заметная разница в определяемых плот ­ ностях возникает в случае, если дуга не проходит над станцией, хотя и наблюдается камерой всего неба. При прохождении дуги точно над станцией максимальные концентрации, отмечаемые методом IIP, достигают (1 .5-| 2) -10 е см что соответствует или близко к высоким значениям плотности, регистрируемым ионо ­ зондом. 147