Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

/gF 1 ' 1 ') — oA r(, " ’ \ н уравнениях (1.18) учитывают влияние столкно- \ * пр “ / вопий между частицами [21. В том случае, когда столкновения до ­ статочно редки, можно опустить эти члены. Таким образом, про ­ цесс рассеяния воли в бесстолкновительной плазме в первом при ­ ближении по плазменному параметру (поляризационное прибли ­ жение) будем описывать системой уравнений М ’ Т ’ +22 Fi * ’ 7F <J ’ “ wl = 0: т к m-f-kssi ^• ф ^ , + р «* ) ^г й ^ м) Ь° ; (1,26> т к m-}-k=i [m, к, ij =0, 1; F< f ” =0 и уравнениями Максвелла (1.21) — (1.22). Обозначим через j' ток, создающий поле 8Е (1) . Этот ток связан с S7VW соотношением и для его определения должны найти SAW. Решение уравнения системы (1.26) для STVW формально можно записать следующим образом: где — оператор, обратный £ а . После подстановки (1.28) в (1.27) получим выражение для тока j': r = s?jE (i) + j; а 5 Е(1) = 2^$рД^Рр ’ ^-Ф« ’ М Р . (1.29) а Здесь о — интегральный оператор проводимости, а ток J определен равенством J = - 2 ЧГ 5 [ F “ n ^ 8ЛГ « 0 ’ + 8F « 0) ф “ п ] d P- ( ’ • 30) Подставив формулу (1.29) в уравнение Максвелла (1.22) при ( = 1 и выразив магнитное поле 8В (1) через 8Е (1) , приходим к следую ­ щему результату: 1 д 2 4тс д 4 тс д rot rot &Е< 1 > + — -т оЕ<1) 4- ------ — D = — -т- — J. (1. 31) 1 с- dt~ 1 с dt с* dt ' ' Величину J можно рассматривать как плотность тока, вызываю ­ щего рассеянные волны. Этот ток будем называть током рассеяния. Из формулы (1.30) следует, что ток рассеяния пропорционален 12