Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Если тепло передавалось бы только нейтральному газу, то превышение температуры электронов над нейтралами было бы величиной постоянной, определяемой отношением скорости по ­ ступления энергии в расчете па один электрон и скоростью по ­ тери энергии этим электроном, определяемом частотой соударе ­ ний. Наличие ионного газа, концентрация которого равна элект ­ ронной, приводит к тому, что скорость потерь в расчете на один электрон растет с ростом электронной плотности и соответственно разность температур с ростом плотности должна падать. Считая вариации температуры нейтрального и ионного газов (по край ­ ней мере по абсолютной величине) малыми по сравнению с вари ­ ациями электронной температуры, можно сделать вывод, что и сама электронная температура должна падать с ростом электрон ­ ной концентрации. Можно, с другой стороны, полагать, что если распределение электронов во внешней ионосфере подчиня ­ ется экспоненциальному заколу (происходит по барометрической формуле), то уменьшение температуры повлечет за собой умень ­ шения высоты однородной атмосферы. Если во время рассматри ­ ваемой вариации полное число электронов останется приблизи ­ тельно постоянным, то из-за сжатия ионосферы максимальная плотность, по порядку равная полному числу электронов над максимумом, деленному на высоту однородной а тмосферы, должно возрасти. Это возрастание плотности в свою очередь ускорит отдачу энергии и приведет к дальнейшему понижению темпера ­ туры. Высказывается предположение, что такой самоусилива- ющийся процесс типа неустойчивости и приводит к образованию неоднородностей, накладывающихся на суточный ход плотности и температуры и нарушающих равномерность пространственно- временного распределения электронов. В ряде работ [47 — 49] этой связи концентрации с температу ­ рой придан вид эмпирической формулы 7' ( . — 7 ’ ■ = Л — СЛф (3. 4) или в несколько упрощенном виде, принимая во внимание малость изменений ионной температуры , 7,= .1' — 7> ’ .V e . (3.5) Характер связи 7ф и Аф над станцией Мальверн для полуден ­ ных часов (11 — 13 ч местного времени) дан на рис. 3.17; вычис ­ ленные по этому графику коэффициенты .Г и В приведены на рис. 3.18. На последнем графике крестиками отмечены и зна ­ чения 7? для обсерватории Аресибо, рассчитанные в работе [48|. Высокая теплопроводность электронного газа, таким образом, приводит к тому, что с ростом концентрации отдача тепла элект ­ ронным газом растет и разность температур между ним и ионным газом падает. Разумеется, для того чтобы это происходило, нужно прежде всего, чтобы существовало превышение температуры 134