Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

сопровождаться п усилением ионосферных токов, или, что экви ­ валентно — усиление скорости дрейфа и соответственно усиление диссипации энергии направленного движения (джоулевыми по ­ терями). 3.9. Связь электронной концентрации с температурой Еще в сравнительно ранних работах по методу IIP было об ­ ращено внимание на возможность существования связи между электронной концентрацией и электронной температурой. В ра ­ ботах |22| и [451, в частности, было обращено внимание на то, что на сравнительно плавный ход электронной концентрации на уровне слоя F часто накладываются неправильные изменения, вид которых не повторяется ни па следующий день, ни в записях других ионозондов. Эти неоднородности характерны только для больших высот; на высотах ниже 200 км они, как правило, не наблюдаются. Было высказано предположение, что неоднород ­ ности представляют собой результат своеобразной неустойчи ­ вости, создаваемой взаимосвязью электронной температуры с концентрацией. Если рассматривать ионосферу как смесь трех газов: электрон ­ ного, ионного и нейтрального, то внутри каждого из них должно очень быстро устанавливаться максвелловское распределение, соответствующее равновесному состоянию с определенной тем ­ пературой. Обмен энергией между электронным газом и двумя другими затруднен резким различием в массах частиц, и поэтому для достижения общей температуры и общего теплового равнове ­ сия требуется значительно большее время, чем для установления равновесного распределения внутри одного газа. Если в элект ­ ронный газ откуда-то извне поступает энергия, то легко возникает квазистациопарное состояние с различными температурами со ­ ставных газов. Превышение температуры электронного газа над ионным, очевидно, должно определяться соотношением скоростей поступления энергии в электронный газ и отдачи ее ионному газу. В самом простом случае [46], если пренебречь процессами конвективного переноса тепла и считать, что поступление тепла в электронный газ пропорционально его плотности <? = (/jV e , то условием равновесия системы будет q x e = ах; (Т „ - Л) -• f.V e .Y„ (Г, - Г,), (3. 2) где первый член справа соответствует скорости передачи энергии ионному газу, концентрация которого равна электронной, а вто ­ рой — передаче нейтральному; а и р — множители пропорци ­ ональности. Пренебрегая различием ионной и нейтральной темпе ­ ратур, получим для превышения электронной температуры вы ­ ражение 9* 133