Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

1 <> (1-22) <1 i \ 5Е ( • 1 = 4г. У a i = 0, I. В том случае, если частицы т. е. <П"> (0) =0 и /Е ’ ‘ > (0) =0, ограничения па функцию Ф(°); плазмы сами по создают полей, система уравнений (1.20) дает (1-23) (1-24) a чет этих членов приводит к по- Условие (1.23) говорит об отсутствии суммарного тока в плазме, а (1.24) — о суммарной нейтральности плазмы. Однако можно не требовать выполнения соотношения (1.23), а пренебречь соб ­ ственным полем плазмы в уравнениях (1.18), (1.19), считая, что поля, создаваемые частицами плазмы, много меньше внешних полей. Система уравнений (1.19) не является замкнутой, так как в уравнения, определяющие входят нелинейные члены ГоЕ 1 '^ - оЛ г (« ‘ ) — <oFW - ЗУ< " ’ )>]. У' явлению третьих моментов в уравнениях для вторых момен ­ тов. Используя малость плазменного параметра — величины, обратной числу частиц в сфере с радиусом, равным дебаевскому радиусу — удается разорвать цепочку зацепляющихся уравне ­ ний п получить замкнутую систему уравнений для первых и вто ­ рых моментов. В дальнейшем отбросим члены 4^ оЛ9 ” 9 — , имеющие порядок квадрата плазменного пара- a яр a "J метра [2 ], и вместо системы (1.19) будем использовать следующую: M^ <) +22[ 8F «* , ‘ ¥ $4 ’ n ’ +Fi * ’ (1-25) При определенных предположениях (полное ослабление на ­ чальных корреляций) оказывается возможно найти решение урав ­ нений (1.18), (1.21) — (1.22) и (1.25), которое целиком опреде ­ ляется видом одночастных функций распределения. Слагаемые И