Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

тромагнитной полны в плазме, выделим в функции добавку Ф^ 1 ), связанную с полем этой волны , i ’ a = < i , 4°H ''Ф 11 ; ф £ п << ф ^ ” ; <Е»> = <Е “ >«>) + Е; <Н«> = <П и >'о) _|_ В; F a F'o ’ +Fi"; F'i» = c a {E + ^[pXB]}. Ф малую (1- R Диалогично разделим на два слагаемых и флуктуационные части, выделив в них слагаемые, обусловливающие рассеянные волны: оЛ\ = оЛфо> -фВЛф 1 ’ ; SE = 8Е (0) SE (1) ; ЙВ = 8B<°> -L оВ (1) ; oF, = oFP ” + 6F < ” ; “ (1.17) oFl ’ ’ 1 = e, 1 oE ( * > 4- ---- IP X BB ( ‘ >| | Считая падающее на плазму поле достаточно слабым, будем пренебрегать в последующем величинами, квадратичными относи ­ тельно пего. Подставляя (1. 16) и (1. 17) в уравнения (1. 12) — (1. 15), получим два линеаризованных уравнения для средних величии: д др (1. I*) [т, i] = 0, 1 и два уравнения для флуктуационных величин: д ср (1.111) [аг , A, i | = 0, 1, а также уравнения Максвелла для собственного ’ <Е М > (0 ’ и фН ” / 0 ’ , падающего Е и В, флуктуационного оЕ"" и SB'" ’ и рассеянного SE (1) и SB' 1J электромагнитных полей в плазме: Г01 = 1 Л <Е м >(0 > + ^2^5 Р ф * 0Ч ₽: div <Е м > (0) = 4г. V е а J фс ” <7р; а 1 д 4т. X? е „ С ,, t B = -^ E + _2 “ ip'i ’ i^P; а 1 д i ( )tE= — — — — В; divB = 0; с fit (1.21) div Е = 4т V е а Ф ” Мр; а 10