Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

будем использовать систему уравнений (1.5) — (1.8). Однако не ­ посредственное использование этой системы для анализа плазмен ­ ных явлений — • довольно сложная задача. Удобнее перейти к мо ­ ментам случайных функций Л , z (х, t) и Е ” (г, t). Разделим систему уравнений (1.5) — (1 .8) па уровпения для средних величин и флук ­ туационных отклонений от средних |3|. Обозначим операцию статистического усреднения угловыми скобками и введем усред ­ ненные характеристики Е м , II м / и F a (соответственно средние поля и средняя сила в среде, исключая внешние поля), <W a (х, /)/ Ф а — функцию среднего распределения. Величина определяет число частиц сорта а, имеющих в момент вре ­ мени I значения координат и импульсов в интервалах от г и р до r-pdi' и p-rdr. Функция Ф а связана с /^-функцией распределе ­ ния одной частицы сорта а соотношением (1-Ю) Отклонения /V a (x, f), F' ” , Е ” и II м от средних обозначим через S/V = N (х, — Ф ■ EF F <M — F ■ 1 ЬЕ — Е м — <Е М >; MF II м — <Н М >. J } Непосредственное усреднение уравнений (1.6) и (1.8) дает (!■ 12) (1- 13) Если вычесть уравнения (1. 12) — (1. 13) для усредненных величин из уравнений для микровеличин (1.5), (1.8), то получим уравне ­ ния для отклонений от среднего: (1. 15) di \ ЕЕ = 4тс V I 8/V a dj). Имея в виду получение уравнений, которые бы наряду с вну ­ тренними свойствами системы описывали и распространение элек- 9