Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

циоиальна числу свободных | электронов в рассеивающем объеме;, а следовательно, и электронной плотности. Множитель пропорциональности между этими величинами зависит от отно ­ шения дебаевского радиуса к длине волны и от отношения элек ­ тронной и ионной температур. При малой величине дебаевского радиуса первая зависимость несущественна, вторая может учи ­ тываться в виде поправки, если известно 7',, или наоборот, может быть использована для определения температуры, если произво ­ дится независимое определение электронной плотности каким- либо другим способом, например с помощью ионозонда. Электронная концентрация, кроме того, может быть определена и но повороту плоскости поляризации рассеянного сигнала (по методу Фарадея). Угол поворота, как известно, связан с полным числом электронов в единичном столбе вдоль пути волны, и по ­ этому в рассматриваемом случае электронная концентрация может быть определена ио скорости поворота плоскости поляризации принимаемого сигнала. I [аибольшие информационные возможности содержатся в спектре рассеянного сигнала. Допплеровское смещение частоты определяется скоростью движения рассеивающего объекта. Если этот объект сам находится в колебательном движении, то наиболее интенсивно!' рассеяние будет возникать при равенстве волнового вектора колебаний рассеивателя разностному вектору рассеивае ­ мой волны, а это в свою очередь означает, что в частоту рассеян ­ ного сигнала будет введена частота колебаний рассеивателя. Спектр IIP -сигнала состоит из центральной, ионной линии, созданной рассеянием на электронах, компенсирующих возникно ­ вение положительных зарядов в результате флуктуаций ионной плотности, и из двух электронных .линий, отстоящих от центра на величину порядка плазменной частоты. Ширина ионной линии определяется tihi . iobi . imii скоростями ионов, т. е. зависит от ион ­ ной температуры и массы ионов. При превышении электронной температуры над ионной в плазме возникают ионно-звуковые колебания, и контур ионной линии приобретает форму двугор бой кривой с максимумами, отошедшими в обе стороны от центра. Превышение максимумов над центральным минимумом опреде ­ ляется отношением электронной и ионной температур. Если плазма состоит из смеси попов, то ионная линия будет представ ­ лять собой наложение линий, созданных каждой ионной компонен ­ той. Если ионы находятся в термическом равновесии, то так как фактически измеряется тепловая скорость, ширина линий, соз ­ данных различными сортами ионов, окажется неодинаковой. 11а общем контуре ЛИНИИ обоз 11 а ч а гс я изломы, по высоте которых может быть вост га нов л ен ионный состав плазмы. I! случае дрейфа плазмы Kai; целого средняя лучевая скорость окажется отличной от пуля, и поэтому вся ионная линия окажется смещенной, ее центр нс' совпадает с частотой зондирующей волны. Наличие тока в плазме, т. е. движения электронов относительно ионов (с компо- 106