Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

чения а, р), но которым путем пересчета определяется соот ­ ветствующее значение д) и а г Так как величины получаются в результате суммирова ­ ния большого числа статистически независимых выборок-, то прак ­ тически без ошибки можно считать, что закон распределения раз ­ броса относительно Л ’ ( ы, d, 3) — нормальный. Поэтому оцен ­ ками максимального правдоподобия оказываются /(ок d, 3), которые минимизируют величину Х 2 = X 1 1 ' (<»;) — (2. SI) 1=1 формируемую в соответствии с методом наименьших квадратов. Оценки а 1; а 3 , . . а я получаются в результате решения системы уравнений ^=о. да; (2.S2) Практически решение рассмотренной задачи сводится в основ ном к оптимизации алгоритма решения системы уравнений (2. 82) и к разумному выбору соответствующих допущений о состоянии исследуемой среды. 2. 5. 2. Повышение разрешающей способности спектральных из ­ мерений. Каки в случае корреляционных измерений, разрешающую способность в спектральных измерениях целесообразно описывать разрешением но частоте спектральных составляющи хи разрешением по высоте. Причем, первый параметр в основном определяется размером выборок исследуемого НР-спгнала и практически ис ­ пользуемым для коррекции результатов вычислений видом «окна» III]. определяющего реальное разрешение спектральных коэф ­ фициентов. Очевидно, что этот параметр зависит от технических возможностей и состава измерительной аппаратуры. Разрешающая способность спектральных измерений по вы ­ соте специфична для метода HP. По этому параметру целесооб ­ разно произвести сравнение спектральных измерений с корреля ­ ционными и выработать единый подход к синтезу зондирующих сигналов п систем обработки НР-сигналов. Выбирая 'такую же, как и в корреляционных измерениях, оптимальную с точки зрения высотного разрешения зондирую ­ щую импульсную последовательность (2. 7б) и вычисляя по алго ­ ритму (2. 76) спектральные коэффициенты / ’ „ (/г) энергетического спектра, получим следующее соотношение: A'+p-l *■(*) *)+ А 2 [Яф(Л<, 0) Я ф (Л л , 0)]Х i=p X к е (def (/г, 0)|, (2. S3) 101