Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

где введено обозначение (1.6) Для микроскопических дующие выражения: плотностей заряда и тока справедливы сле- /) V щ (V, (х, /) dp; а t)= 2 «г i |,л;(х ' /),/|> - а (1.7) ( ’ < учетом равенств (1.7) уравнения Лоренца для микроскопиче ­ ских напряжен постен электрического и магнитного полей можно записать в виде Л а (х. j) dp. Уравнения (1.5) — (1.8) составляют замкнутую систему уравне ­ ний и будут в последующем использованы для анализа задачи рассеяния волн в плазме. 1.2. Основные уравнения задачи рассеяния Задачу о рассеянии радиоволн па тепловых флуктуациях в плазме будем формулировать следующим образом. Предполо ­ жим, что в плазме распространяется плоская монохроматическая волна. Плазма представляет собой безграничную пространственно однородную стационарную во времени квазинейтральную среду, со ­ держащую большое количество заряженных частиц различных сортов. Под частицами разного сорта понимаются частицы, разли ­ чающиеся по значению какого-либо из характеризующих их пара ­ метров, например по массе. Распространяющаяся в плазме волна (в дальнейшем будем называть ее падающей), взаимодействуя с флуктуациями в плазме, вызовет появление рассеянных волн. Определение системы уравнений, описывающих этот процесс, п является задачей настоящего параграфа. 1 Рапряжеппость электрического поля распространяющейся в плазме монохроматической волны запишем в виде Е (г, z) =e 0 <S°e' k » r_ ' “ “ < , (1.9) где е° — поляризационный вектор; — амплитуда; к 0 — волно ­ вой вектор и о> 0 — частота; напряженность магнитного поля волны обозначим В (г, /). Для определения поля рассеянных волн 8