Матвеенков, И. Т. Математические модели магнитного поля магнитосферы / И. Т. Матвеенков, В. Г. Пивоваров ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1993.

функциянарис.25 достаточногладкая- онапредставляется суммоймладшихсферическихгармоник, до32-й включительно, сабсолютнойошибкой, непревышающей0.02 разностипотенци аловмеждуизолиниями. Очевидно, снеменьшейточностьюпо /29/ можетбытьрассчитанавнутренняячастьполявозмуще ний (рис.25). Нарис.25 представленавнешняячастьполя возмущений, т.е. разностьполейрис.25д,г. Нарис.25в,г разностьпотенциаламеждуизолиниямиуменьшенасоответст венно б 3/2 ив3 раза. Такимобразок, если, следуя/96: 97/, считать, чтосоотношениеЧепмена1/3 выполняетсяло кальновсюду, торисунки25в~д должныбытьидентичными. Отметим, чтодлякоэффициентаЧепмена1/2 потенциалполя возмущенийнарис.25г, например, будетпопростууменьшен в3/2 раза. Каквидноизрис.25в-д, соотношениеЧепменасбольшой точностьювыполняетсявблизиполюса. Этотфакт- следствие спецификимодельнойтоковойсистемы, содержащейлишьнуле вуюипервуюгармоникипоазимутальномууглу. Этотжефакт можнорассматриватьикакапостериорнуюоценкуточности проведенныхрасчетов. Втрансполярнойразностипотенциалов полявозмущенийивинтенсивностиэлектроструйвнутренняя частьсоставляетлишь1/4 возмущений. Еслижеучесть, что вовнутреннейчасти (рис.25г) электроструивдвоешире, то окажется, что вобластитоковыхструйнапряженностьполя возмущений, обусловленнаявнутриземнымитоками, составляет лишь1/8 наблюдаемогополь. Такимобразом, коэффициенты Чепменамогутбытьиспользованылишьдляоценкиэкстрему мовтоковыхфункцийипотенциаловвысокоширотныхгеомагнит ныхвариаций. Оценканекоторыхпрактическихметодовпостроения эквивалентныхтоковыхсистем Построенияэквивалентныхтоковдлясуббурь, выполняе мыеподаннымсуществующейсетистанций, далекиотодно значности. Яркойиллюстрациейэтогофактаявляетсяработа /ЮО/, вкоторойпомагнитнымданным, использованномСилс- бииВестином/94/ дняпостроениясвоей, ставшейклассичес кой, моделитоковойсистемыгеомагнитныхбухт, эквивалент 77