Матвеенков, И. Т. Математические модели магнитного поля магнитосферы / И. Т. Матвеенков, В. Г. Пивоваров ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1993.

диффузиимагнитногополячерезмагнитопаузу. Попытаемся здеськачественнопонятьместокаждогоизэтихтрехмеха низмовнадостаточнопростоймоделифизическихпроцессов вхвостемагнитосферы. Вполярнойобласти, ограниченнойавроральшшовалом, электрическоеполеопределяется, какужеотмечалосьв п.4.1, крупномасштабнымипроцессамивхвостемагнитосферы. Вследствиеслабойзависимостипараметровсредывэтойобла стиотрасстояниядоЗемливрядеслучаевдопустимыоценоч ныерасчетывдвухмерномприближении. Модельгенерацииэлектрическогополя вхвостемагнитосферы Дляописанияфизическихпроцессоввплазменномслое хвостав/86,87/ предложенаследующаямодель. Плазменный слойпредставляетсябесконечнодлиннойполосойширины 2 £ и толщины 6 М.21). Внееговдольбоковыхстенокэтогослоя движетсяоднородныйпотокплазшсоскоростью 1 /0,плотно стью р 0 , магнитнымполем§0. Тепловоедавлениевпотоке Рв.Плазменныйслойпронизываетсяоднородныммагнитнымпо лемВ, нормальнымкоснованиюслоя, иудерживаетсяотраз летавнешнимдавлениемП0 . Системакоординат— солнечно-маг- нитосферная. Врезультатевязкоговзаимодействиявнешнего потокасплазмойслояпоследняяприходитвдвижение, вызы ваяразделениезарядовпридвижениивмагнитномполеи, следовательно, появлениеэлектрическогополяЁитока 5 . ПрикачественноманализевозникающейситуацииАксфорди Хаінс/84/ показали, чтовблизибоковыхповерхностейэлект рическоеполезслоенаправленопротивоси у,чтонепосред ственноследуетиззаконаОмаивысокойпроводимостиплаз мыбслое. Предполагаядалее, чтоэлектрическийпотенциал набоковыхповерхностяходинаков, ониприходятквыводуо неизбежностипоявленияэлектрическогополя, направленного вдольосиувцентральнойчастиплазменногослоя. Именно такаякартинараспределенияэлектрическогополявхвосте магнитосферыипредсказываласьнаосновеэкспериментальных данных. 64