Матвеенков, И. Т. Математические модели магнитного поля магнитосферы / И. Т. Матвеенков, В. Г. Пивоваров ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1993.

Будемсчитать, чтопродольныетокивтекаютвионосферу радиальнопоконическимповерхностямѲ = const. Предполага ем, чтозависимостьплотноститока ифрнаГотазиму тальногоуглаимеетвид j(| = j x cos(se^) и 4 >p jr cos(a еу). Тогдаприоднороднойпроводимостиионосферыреше ниязадач(4.4) и (4.5) имеютвид: ф ~ [ о ^ э е I + jictj ж £ ] cos (эес|>), каквкольцемеждузонамиI иП, такивобластисреднихи низкихширот. Численныекоэффициенты^,j3 вкаждойизоблас тейопределяютсяизусловийнепрерывностиэлектрического потенциала, скачканормальнойкомпонентытоканаповерхнос ти, покоторойвтекаютпродольныетоки, ограниченностипо тенциалаприѲ = 0 иусловийсимметриинаэкваторе. Такого видарешениясуществуютивтомслучае, когдапроводимость независитотдолготы, аширотная, зависимостьзадаетсяв видекусочнопостояннойфункцииточнотакже, какв/50, 58/. Отметим, чтопритакойпостановкезадачипродольные токизоныПэффективноэкранируютсязонойI. Соотношение линейнойплотноститокаэкранировкиитоказоныЦдля эе= I даетсявыражениемj 3/ ) 2 = s i n / sin Sz , т.е. сраз витиемсистемыпродольныхтоковзоныП, взонеI токитак жеусиливаются. Подобнаявзаимозависимостьэтихдвухтоко выхсистемполученав/59/. Вработе/50/ вкачествеэкра нирующихрассматриваютсятокизоныП. Наконец, остановимсяназамкнутойцепитипа( 6 ), со держащейсвязьавроральногооваласпереднейкромкойплаз менногослоя. Этицепи, по-видимому, недопускаюттакойпо становкизадачи, когдамагнитосферарассматриваетсялибо какисточникнапряжения, либокакисточниктока. Болеето го, приисследованиидинамическихпроцессоввсоответству ющихобластяхионосферыимагнитосферынельзяиспользовать какую-либостатическуюмодельмагнитногополя, поскольку этипроцессымогутсущественноискажатьгеометрическую структурумагнитногополявобласти, соответствующейноч нойчастиавроральногоовала. 3 работе/57/ отмечается, чтовыделениезонизнепре рывногораспределенияпродольныхтоковввысокоширотной 44