Матвеенков, И. Т. Математические модели магнитного поля магнитосферы / И. Т. Матвеенков, В. Г. Пивоваров ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1993.

Земли. Несимметричнаячастьдиффундируетвпроводникна толщинускин-слоя. Припериодеменьшесутоктолщинаскин- слояс/у меньше500 км (пооценкам/29/ онапорядка 200 км). Глубжепеременноемагнитноеполепрактическине проникает. Внашеймоделиэтообстоятельствоучитывается граничнымусловиемвида: 8 J - В, I , (2.4) ' \гг ь" ігг где 8Вп- заданноераспределениенормальнейсоставлявшей главногогеомагнитногополя, котороенезависитотмагнито- сферныхпроцессов. ВкачествеГ2 обычноберемсферукон центричнуюсповерхностьюЗемли, радиускоторойна3G0 км меньшерадиусаЗемлиивкачестве ВТ)- полегеодилоля. Зто условиебылобыточным, еслибыпроводимостьнаг, возрас таласкачкомдобесконечности. Такойметодопределениягео магнитныхвариаций, обусловленныхвнутриземнкаштокамиэк ранировки, использованвомногихработах. 2.2. Методрешениязадачимагнитостатики Представимнапряженностьмагнитногополяввидесуммы В= ѵ + и.Векторнаяфункция ѵ должнаудовлетворятьлишь уравнению: AS! Y rot ѵ --- г J • ( 2 . 5 ) авостальном- произвольна. Существуеттакаяскалярная функция % что U = - f r a d r . ( 2 . 8 ) ФункцияV определяетсяуравнением (2.5) сбольшимпроизво лом. Построитьэтуфункциюможноследующимспособом. Пусть x,v,z - декартовыкоординаты. Полежим ѵ , = 0, тогда (2.5) принимаетвид: Зѵу 4JT ,