Математическое моделирование систем и явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Вычисл. центр ; [редкол.: В. С. Мингалев (отв. ред.) и др.]. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1986.

тическийуровеньдлянесущейсредыисчезнет. Длямногофазнойсмесивсоот ветствиисуравнениями(4), (9) тензорнапряженияможнопредставитьввиде сумы V V V ^ V pf < У?Р <*іѴр + С \ dz1 juQ1+mdu; Pg« ?g < V r > g + f j d X l ^ Q 1-du; Рвр"£ M d3 йQl+mi V & M * PJ ° ^ J dx^jdSdu- j d T j d i E O * - ^ ) +rk/ivjdy2...dym[d«:jdX ^ Oj-+m- 3 ^ m i (II) гдеg.p,**,^ - газ, частицы, граничноеичастичноевзаимодействие. Сотношение (II) включаетвсебясобственныйтензорвзаимодействиямолекул дисперсионнойсредысгетерогеннымивключениями; тензорвлиянияграниц; тен зор, обусловленныйспонтаннымуносомсмежфазныхграницитензорфлуктуацион- ный. ДлямалостичленаPgp необходимонетолькоусловие (?^к)р— 0, нои (ж^)g-»-0. Конкретныйвидслагаемыхвуравнении(II) связансвыборомтран сформантвзаимодействия, корреляционныхфункций, сопределением коэффициен товвчленеЧфд, чтопредставляетзначительныетрудности. Поэтомувкачестве первогоприближенияможнопринять р ~ РЛ} р ~ р^, S P P ’ g p s' тогдапридопущенииЭ=0, =0 получимиззависимости(II): & ( 12 ) чтоприa(=jj=l, сточностьюдокоэффициентованалогичентензорунапря жения/7/. Еслипринять, чтовзаимодействиечаотицпарноецупругое, конден сированнаяфазаразреженная- 1, тоириРѵ/=Ра=РфЛ=0 получиммо дельдвухфазнойсредысобщимдавлением: ѵ ѵ ~ѵЛг Аналогичныйанализможнопровестиидлявекторатепловогопотокасмеси. Впроцессевзаимодействиямногофазногопотокасповерхностью, согласно экспериментальнымданным, можновыделитьдвапредельныхрежима: лучевойи равновесный/2/. Длялучевоймоделиуравнениябалансанаграницезапишем: и £ иапГі3» ?-£ Ѵ і Т і у Ѵ £ ѵ иа/2Гіі‘ T±j-*rbia& hJ s v f± v W i nM )' b« -< v vi +nji v 1V» (13) 75