Математическое моделирование комплексных процессов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Вычисл. центр ; [редкол.: В. С. Мингалев (отв. ред.) и др.]. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1982.

В рамках краткого научного сообщения мы вынуждены опустить продолжительные вычисления и рассмотрение особенностей поведения второго приближения f ( 2 ) ( Xj и ) Пр И стремлении х к граничным значениям + 00 ? рассмотрим лишь окончательный результат. Введем обозначения / - 4 Q 1 ^ U ^ L1 Q2 ^ U ) a = a ( u ) = — ---------- , b - b ( u ) = — ------- , x x 4>jj - интеграл обратных столкновений от комбинации максвеллов ских функций f i , f 2 ;i,j = 1 , 2 . Второе приближение удается пред ставить через гипергеометрические функции в виде, удобном для ана литического изучения и программирования f ^2 ^ ( x , u ) = £ ^ ^ ( x , u ) + К ( х , й ) £ ( х , и ) , К К ( х ,и ) = В и X а + 1 , F 1 { l , a - b + 2 ! а + 2 ; [ і - > ( * ) ] } ■ О; Ь - 1 2 1 Р [ і , а —Ь + 2; 2 -Ь ; 0 ( х ) ] > £ ( х , и ) = 0 ( х ) [ l - D ( x ) ] j u x - ^ - ( f 1 -•f2 ) - “ f 2 Q l “ fl Q 2 + Ф1 2 + Ф2 і } ‘ Величину £ ( х , й ) в работе / 9 / определяют как ошибку (остаточную ошибку) при нахождении решения кинетического уравнения в бимо дальном представлении функции распределения, а /* +■оо Е ( х ) = £ 2 ( x , n ) d u f Ё = j" E ( x ) d х как локальную или общую ошибки соответственно. Результаты работы / 1 0 / дают нам значения для модели моле кул жестких сфер: Ф1 2 ■ Ф2 і - Т Г Й Т - 1 2 P ( l , i , Q R - R ) } ] , P ( l , 1 / 2 . Q R + R ) - вырожденная гипергеометрическая функция, Q R = 0 . 5 ( č 2 + č 2 ) , R 2 » 0 . 2 5 ( с 2 - с 2 ) + + č . = V h 7 (й -kV. ), i = 1 , 2 . Величины £ ( х , й ) Е и Е - подроино изучены в / 9 / . При х—►± ос функции 2 Р^ ( 1 , а —Ь + 2 ; а + 2 ; 1—Р) и 2 Р ^ ( 1 , а —b + 2 ; 2—b; D ) 49