Математическое моделирование комплексных процессов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Вычисл. центр ; [редкол.: В. С. Мингалев (отв. ред.) и др.]. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1982.

таким образом, модель состоит из уравнений непрерывности и дви жения, а также уравнения Пуассона. Тензор вязких напряжений для этой модели приведен в / 1 9 / . В условиях (1 ) его вкладом, как правило, пренебрегают. На рис. 3 область применимости низкочастот ной модели обозначена цифрой 1. Р и с .3. Схема расположения областей приме нимости локальных гидродинамических моделей ионной компоненты. Область 1 - ; область II - ю » i)f , k V f p область III - kV T. » с о Dl-', q i - параметр гидродинамичности q i = 1 10 + • скорость дрейфа - 1 .5 км /с . ^Ѵ-р.І/^7 Вторая область параметров, где, согласно / 1 9 / , можно приме нять квазигидродинамическое описание, определяется условиями при ближения "холодной" плазмы. В этом часто используемом приближе нии распределение частиц по скоростям полагают имеющим вид дельта-функции или близким к ней, что позволяет прямо вычислить тензор второго момента и тем самым замкнуть уравнение движения. Такое приближение справедливо, если фазовая скорость волн удов летворяет неравенству ѴР = ^ ѵ т в6. И ) Вводя определенные изменения, попытаемся использовать это при ближение для описания ионосферной плазмы в тех случаях, когда Ѵр » Ѵ ф | , что может иметь место в условиях полярной ионо сферы. Рассмотрим вначале свойства электронной компоненты и грани цы ее гидродинамического описания. Сопоставляя электронную вос приимчивость для кинетического и гидродинамического случая, мож но показать, что гидродинамика справедлива для описания электронов при выполнении неравенств: 41