Математическое моделирование комплексных процессов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Вычисл. центр ; [редкол.: В. С. Мингалев (отв. ред.) и др.]. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1982.

(2 ) указывает на возможное влияние этих колебаний на форму квази стационарного спектра неоднородностей. Дисперсионные ависимости СО^ ( к ) , найденные для варианта констант ^ р е = 2 . 2 7 - 1 0 7 с - 3 ; top i = ю 5 , і> = 3 - 1 0 4 , і>. = 2 - 1 0 3 ; Ѵ т = 1 0 7 ; V x . = 3 . 3 - 1 0 4 , 1 x e x i показаны на рис.1. Цифрой 1 помечены кривые, относящиеся к ветви Фали. Она характеризуете? положительной мнимой частью Imu) > О. Все остальные моды колебаний являются затухающими. Особое зна чение, видимо, имеют моды 2. Для них в качестве характерных при знаков можно выделить слабую азимутальную зависимость ю(&), а также линейность по волновому вектору к , что означает по стоянство фазовых скоростей этих волн. Для малых значений к эти колебания затухают слабее, чем все остальные моды. Однако наиболее интересной особенностью ветвей 2 является возможность их пересечения с ветвью Фали. Поскольку в этих точках частота и волновой вектор волн совпяцают, то это должно приводить к сильно му линейному взаимодействию мод / 1 6 , 1 7 / . Энергия волн Фали в окрестности точек пересечения может перекачиваться в моды 2 и далее поглощаться. Таким образом, можно предполагать, что этот процесс способен вызвать появление локальных минимумов в прост ранственном спектре волн Фали. Положение этих минимумов должно сильно зависеть от конкретных значений физических параметров, т.е. определяться реальными условиями, в которых происходит рас качка неустойчивости. Если количество энергии в дополнительных ветвях 2 достаточно велико, то их возбуждение может вызвать по явление азимутально независимых спектральных компонент в сигна ле рассеяния. Подобные ситуации были отмечены в радиолокацион ных наблюдениях некоторыми авторами / 1 8 / . Наконец, следует иметь в виду, что нелинейные процессы расширяют ветви колебаний, тем самым увеличивают область взаимодействия волн (область резонан са ). Кроме описанного выые линейного механизма взаимодействия мод при их пересечение при раскачке немалых амплитуд могут иметь место нелинейные процессы, приводящие к переносу энергии на дру гие ветви колебаний. Более подробные вычисления были сделаны для ветви Фали. Их результаты представлены на рис. 2. для различных значений ско рости электронного дрейфа. В координатах Ѵр = R e to /k и к изображены изолинии инкремента и параметра qj, нанесены грани цы области генерации к вспомогательные линии о) = і) j и к = q.i/VTL. Из этих графиков видно, что с увеличением VQ проис ходит расширение области генерации как по к , так и по Ѳ и возрастает максимальное значение инкремента, причем расширение области генераи.іи происходит в сторону больших фазовых скоростей. Применимость гидродинамической модели среды Рассмотрим те области илоскос™ К , где справедлива квази- і-идродинамическая модель плазмы. Будем исходить из того положе- 38