Математическое моделирование комплексных процессов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Вычисл. центр ; [редкол.: В. С. Мингалев (отв. ред.) и др.]. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1982.

N Рис.1. Схема определе ния скорости дрейфа волнового гребня. конфигурацию приемной систе мы рис. 1 и предположим, что волна Л распространяется в направлении оL . Наклон ные линии иллюстрируют три положения волнового гребня во время его прохождения над антеннами в точках 2 , 3 и 1 . Фурье-преобразование кросс- корреляционной функции дает кросс-спектр. Для записей с 1 - й и 2 -й антенн его можно представить как Р 1 2 ( ? )е х Р & Ь ф 1 2 ( > > ) } • (7 ) Фазовые сдвиги для данной частоты D связаны с геометрией приемной антенны выражениями ДФ ДФ 12 2 3 ДФ 12 TtLi) V.а 9СЬІ> V, V / 1 І\ 7 ~ ( tg Ѳ C O S aC — s i n o i ) , a АФ + л 2 3 Д Ф 1 3 ’ ( 8 , (9 ) ( 1 0 ) Отсюда определяется оС и Ѵ_ д ф 1 2 - Д Ф 2 3 V 2 3 2 l t L \> к а ~]/к^( ДФ 1 ДФ 0 J ^ + ( ДФ 2 . 12 2 3 ' + ДФ )' 1 2 2 3 ' 1 1 1 ) (12) где к = tg Ѳ Таким образом, в результате анализа мы должны получить связь между частотой мерцаний ? или между соответствующим ей масштабом X и скоростью движения этого масштаба в дифрак ционной картине, а выражения ( 4 - 6 ) позволяют получить высотный профиль масштабов неоднородностей. Наблюдаемая дифракционная картина может рассматриваться как результат "теневой" наклонной проекции эффективного фазового 137