Математическое моделирование комплексных процессов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Вычисл. центр ; [редкол.: В. С. Мингалев (отв. ред.) и др.]. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1982.

ной функции р(о,о,Тг'). Из условия равенства максимума кросскор- реляционной функции значению автокорреляционной при определенном значении временного сдвига) находятся эквивалентные временные сдвиги 1, T"2> ^ з - Параметры наземного характеристическо го эллипса, т.е. величина полуосей, их отношение, ориентация, ско рость движения и характеристическая скорость Ѵе , определяются из временных сдвигов 'Пі и положений максимумов кросскорре- ляционных функций Т j по выведенным для приемной геометрии в виде равнобедренного треугольника формулам. В основу измерения высот неоднородностей, ответственных за мерцания радиосигнала, обычно кладется простое геометрическое соотношение, связывающее параметры траектории ИСЗ с высотой неоднородностей и скоростью движения дифракционной картины над Землей. Если U x - горизонтальная составляющая скорости ИСЗ, а г с - его дальность, то неоднородности, расположенные на рас стоянии г н от пункта наблюдения, вызовут движение дифракционной картины над Землей со скоростью Ѵд в направлении обратном U x С учетом сферичности Земли высота неоднородностей рассчитывает ся из выражения Учитывая, что при измерении движений разнесенным приемом (без учета анизометрии) мы измеряем скорость движения Ѵа линий равной корреляции в направлении ее нормали, получим, что дрейф дифракционной картины в направлении проекции траектории спутника / 1 1 / составляет где Д 4s - угол между измеренным вектором скорости дифракцион ной картины Ѵа и проекцией скорости спутника на Землю. Скорость Ѵа , определяемая по сдвигам кросскорреляцион- ных функций, представляет собой среднюю скорость движения всех частотных компонент, имеющихся в дифракционной картине. Диспер сионный анализ позволяет определить скорость движения каждой Фурье-компоненты и тем самым определить высотный профиль масш табов неоднородностей. Принципиально метод выглядит следующим образом. Для каждой из трех записей находится амплитуда и фаза определенной Фурье-компоненты частоты D. Предполагается, что эта Фурье-компонента производится прохождением над наблюдающей системой синусоидальной плоской волны X со скоростью Ѵа , так что Ѵа = На практике фазовые' отклонения обычно получа ются не из прямого Фурье-анализа каждой записи, а из фазы кросс спектра. Чтобы получить выражения для скорости движения в терми нах фазовых приращений & Ф і 2 > ^ - ^ 1 3 и л ^ 2 3 ’ рассмотрим г ѵэ =—U н (4 ) о н о н 2 ? + г + 2 R г s i n £ о R . (5 ) о V V а ( 6 ) g c o s 136